Архив номеров

В работах [1,2] условие роста трещины получено из энергетических соображений и справедливо для произвольных, нелинейно упругих материалов. Данное условие сводится к определению не зависящего от траектории перехода с одного берега математического разреза на другой J-интеграла. Достижение J-интегралом критического значения соответствует началу движения трещины.

В данной статье рассматривается процесс стационарного разделения полосы исходя из основного термодинамического соотношения. Поведение материала полосы определяется как на стадии устойчивого, в общем случае упругопластического нагружения, так и на стадии неустойчивого по Дракеру деформирования вплоть до прекращения взаимодействия между частицами. Выделяется область неустойчивого деформирования материала - слой взаимодействия, начальная толщина которого считается универсальной постоянной материала [3].

Предлагаемый подход дает возможность представить поверхностную энергию материала через критические термомеханические параметры, определяемые из полной диаграммы деформирования и толщину слоя взаимодействия. Получены выражения для критических значений J-интегралов. Из общих представлений следуют критические значения J-интегралов [4-6], соответствующие нелинейно упругому и идеальнопластическому материалам.

Установлено, что возможность использования J-интегралов в качестве критериев упругопластического разделения зависит от толщины слоя необратимо деформируемого материала. Если соответствующая толщина не зависит от краевых условий и геометрии тела, то возможно использование значения J-интеграла в качестве критерия разделения, что соответствует подходу Ирвина - Орована квазихрупкого разрушения.